ОКФиКВ, 08 лекция (от 02 апреля)

Материал из eSyr's wiki.

Перейти к: навигация, поиск

Диктофонная запись: http://esyr.org/lections/audio/philmath_2008_summer/QP_08_04_02.ogg

Было опровергнуто ... Если потенциальная энергния зависит от координаты, то возникает сила, воздействующая на объект. И здесь совершенно аналогично возникает сила, равная ..., а поскольку существовал такой градиент в этом поле, то должна появиться сила, если мю_з отлична от 0. И если мю_з квантована в пространстве, то пучок расщепится. Ожидалось, что пучок не расщепится. Но пучок расщепился в точности на 2 компоненты. То есть на экране что наблюдали. То есть на экране возникали свидетельства, что сюда попадали атомы. Это означает, что у атомов водорода в осн. сост. есть магнитный момент, который может быть ориентирован либо вдоль оси з, либо в противоположной. Величина этих моментов должна быть одинакова. Так был открыт спин. Он оказывается иделаьнм микрообъектов дл проведения квантовых вычислений. Это было сначала непонятно, но всегда происходило расщепление на две компоненты. И тогда была высказана гипотеза, что у электорона помимо орбитального момента l, есть магнитный момент, который был назван спином. То есть предполагалось, что электрон, заряженная частица, сам вращается. И отсюда магн. оммент, спин. Позже от этой модели отказались, а название осталось.

Итак, у электрона есть спиновый механический и магнитный момент. Теория спина --- теория релятивистская. Она выходит далеко за рамки курса, но её результаты можем перечислить по ср. с результатами ... . И сравнение можно производить по ряду моментотв. Составим таблицу, где слева будет орбитальный, а справа --- спиновый момент.

орбитальный момент спиновый момент
L S
L_z S_z
L^2 S^2
L= , l = 0 ,1, ..., n-1 S= , s = 1/2

Отсюда, из этих свойств, следует, что у спина есть всего две проекции на ось з. Мы перечислили форм. св-ва спина. Теперь для дальнейшего нам нужны операторы спина. Но как ими воспользоваться без теории спина, имея только список форм. св-в? Мы продолжим аналогию с мех. моментов и запишем соотн. коммутации, а потом попробуем построить матричные ф-лы, которые соотв. усл. коммутации. Это недостаточное условие, но он даёт путь.

Мы изучаем соотношение коммутации между соседними орбитами. По аналогии запишем для операторов спина: s_x s_y - s_y s_x = ihs_z, по наалогии для других координат. Отсюда s_x = ..., s_y = ... . Это тоже оператор. Слева обозн. квант. физ, справа --- квант. инф.

Теперь предлагается определённый вид коммутаторов сигма, удовл. коммутац. соотн. поскольку у спина два сост, то это матрица 2 на 2. В физике эти матрицы наз. операторами (маптрицами) Паули.

&sigma_z = z = ((1 0) (0 -1))
&sigma_x = x = ((0 1) (1 0)) = NOT
&sigma_y = y = ((0 -i) (-i 0)) = Y

Оператор соотв. равняется минус магнитон Бора сигма икс

Дальше в соотв. с рецептами квант. мех. надо поставить задачу на собст. вектора и значения спина, чтобы с ними работать.

Есть некие формулы, которые явыляются выдающимися (не посложности, а поважности), и лектор сейчас запишет их.

То, ч то лектор написал, произвольное состояние кубита. Кубит --- квапнтовая система с 2 базисными состояниями, 0 и 1. Но помимо базисных сост. существует континуум промежуточных суперпозиц. осстояний. Три кита особенностей квантового компьютера:

  • Суперпозиционность остс. регистров
  • Квантовый параллелизм. Возм. образ. за одну операцию всех сост.
  • Возм. обработки ошибочных. Сост. Компенсация.

Сейчас мы подошли к первому киту. В классич. бите нет промежуточ. сост. a и b --- произвольные комплексные числа. Именно комплексные числа участвуют в выч. Единтственное усл, которое накладывается, обеспечивает нормированность. Оно следует вот из какого условия: ... . Операции состоят из однокубитовых и двухкубитовых операций. Их удобно рассм. на сфере Блоха. Что такое сфера Блоха: ... .

...

Вот эта отн. фаза наз. фазой кубита. Этот множитель опускается,и тогда мы получаем вот какое представление:

...

Теперь введём операции поворота, однобитовые.


Основы квантовой физики и квантовых вычислений


01 02 03 04 05 06 07 08 09 10 11 12


Календарь

Февраль
13 20 27
Март
05 12 19 26
Апрель
02 09 16 23 30


Эта статья является конспектом лекции.

Эта статья ещё не вычитана. Пожалуйста, вычитайте её и исправьте ошибки, если они есть.
Личные инструменты
Разделы