ОКФиКВ, 08 лекция (от 02 апреля)
Материал из eSyr's wiki.
Диктофонная запись: http://esyr.org/lections/audio/philmath_2008_summer/QP_08_04_02.ogg
Было опровергнуто ... Если потенциальная энергния зависит от координаты, то возникает сила, воздействующая на объект. И здесь совершенно аналогично возникает сила, равная ..., а поскольку существовал такой градиент в этом поле, то должна появиться сила, если мю_з отлична от 0. И если мю_з квантована в пространстве, то пучок расщепится. Ожидалось, что пучок не расщепится. Но пучок расщепился в точности на 2 компоненты. То есть на экране что наблюдали. То есть на экране возникали свидетельства, что сюда попадали атомы. Это означает, что у атомов водорода в осн. сост. есть магнитный момент, который может быть ориентирован либо вдоль оси з, либо в противоположной. Величина этих моментов должна быть одинакова. Так был открыт спин. Он оказывается иделаьнм микрообъектов дл проведения квантовых вычислений. Это было сначала непонятно, но всегда происходило расщепление на две компоненты. И тогда была высказана гипотеза, что у электорона помимо орбитального момента l, есть магнитный момент, который был назван спином. То есть предполагалось, что электрон, заряженная частица, сам вращается. И отсюда магн. оммент, спин. Позже от этой модели отказались, а название осталось.
Итак, у электрона есть спиновый механический и магнитный момент. Теория спина --- теория релятивистская. Она выходит далеко за рамки курса, но её результаты можем перечислить по ср. с результатами ... . И сравнение можно производить по ряду моментотв. Составим таблицу, где слева будет орбитальный, а справа --- спиновый момент.
орбитальный момент | спиновый момент |
L | S |
L_z | S_z |
L^2 | S^2 |
L= , l = 0 ,1, ..., n-1 | S= , s = 1/2 |
Отсюда, из этих свойств, следует, что у спина есть всего две проекции на ось з. Мы перечислили форм. св-ва спина. Теперь для дальнейшего нам нужны операторы спина. Но как ими воспользоваться без теории спина, имея только список форм. св-в? Мы продолжим аналогию с мех. моментов и запишем соотн. коммутации, а потом попробуем построить матричные ф-лы, которые соотв. усл. коммутации. Это недостаточное условие, но он даёт путь.
Мы изучаем соотношение коммутации между соседними орбитами. По аналогии запишем для операторов спина: s_x s_y - s_y s_x = ihs_z, по наалогии для других координат. Отсюда s_x = ..., s_y = ... . Это тоже оператор. Слева обозн. квант. физ, справа --- квант. инф.
Теперь предлагается определённый вид коммутаторов сигма, удовл. коммутац. соотн. поскольку у спина два сост, то это матрица 2 на 2. В физике эти матрицы наз. операторами (маптрицами) Паули.
&sigma_z = z = ((1 0) (0 -1)) &sigma_x = x = ((0 1) (1 0)) = NOT &sigma_y = y = ((0 -i) (-i 0)) = Y
Оператор соотв. равняется минус магнитон Бора сигма икс
Дальше в соотв. с рецептами квант. мех. надо поставить задачу на собст. вектора и значения спина, чтобы с ними работать.
Есть некие формулы, которые явыляются выдающимися (не посложности, а поважности), и лектор сейчас запишет их.
То, ч то лектор написал, произвольное состояние кубита. Кубит --- квапнтовая система с 2 базисными состояниями, 0 и 1. Но помимо базисных сост. существует континуум промежуточных суперпозиц. осстояний. Три кита особенностей квантового компьютера:
- Суперпозиционность остс. регистров
- Квантовый параллелизм. Возм. образ. за одну операцию всех сост.
- Возм. обработки ошибочных. Сост. Компенсация.
Сейчас мы подошли к первому киту. В классич. бите нет промежуточ. сост. a и b --- произвольные комплексные числа. Именно комплексные числа участвуют в выч. Единтственное усл, которое накладывается, обеспечивает нормированность. Оно следует вот из какого условия: ... . Операции состоят из однокубитовых и двухкубитовых операций. Их удобно рассм. на сфере Блоха. Что такое сфера Блоха: ... .
...
Вот эта отн. фаза наз. фазой кубита. Этот множитель опускается,и тогда мы получаем вот какое представление:
...
Теперь введём операции поворота, однобитовые.
Основы квантовой физики и квантовых вычислений
01 02 03 04 05 06 07 08 09 10 11 12
Календарь
Февраль
| 13 | 20 | 27 | ||
Март
| 05 | 12 | 19 | 26 | |
Апрель
| 02 | 09 | 16 | 23 | 30 |